第五百八十五章权威.....真的错了！

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不说，外推中子的数字肯定要小于中心a区域的发散中子数量，那么计算出来的怎么可能会是一个大于1的数字呢？”
    “所以很明显，诺里斯·布拉德伯里一定少计算了.....某个散度的情景。”
    陆光达顿时童孔一缩。
    早先提及过。
    由于这个框架是诺里斯·布拉德伯里所计算出来的缘故。
    因此拿到文件并且翻译过后，陆光达等人只是简单的做了一次核验便直接拿来用了。
    毕竟这份文件之前推动了很多卡壳的项目进度，不可能会是气体交换膜那样被人动过手脚的东西。
    这种做法就好比你要用电脑设计一个物理模型，某天你恰好得到了一台主机。
    这台主机经过初步检测，跑分啊、启动啊、上网啊、下片啊这些功能都没什么问题。
    因此你对它的内部构造虽然好奇，但由于物理模型的设计要紧，所以你就没去管具体零部件的情况直接开机使用了。
    而眼下徐云点出的这个环节就相当于在告诉他们：
    亲，这台电脑的cpu某个线程有问题哦——不是被人刻意动了手脚，而是厂商从生产环节便出现了纰漏，连厂商自己可能都不知道哟～
    想到这里。
    陆光达便忍不住拿起徐云面前的稿纸和笔，认真的看了起来。
    众所周知。
    中子运输方程的框架很广，不过其中特别重要的概念不多，满打满算也就十来个而已。
    而在这些概念中。
    对数能降无疑是一个非常重要的概念。
    它指的是中子在物质中运动时能量的损失率，表达式是u=ln?e0/e。
    其中e0是中子散射前的能量，e是中子散射后的能量，u就是对数能降。
    有了能降的概念以后。
    便可以定义某种物质的平均对数能降了。
    也就是中子与这种原子每次散射所产生的平均能降：
    ξ=Δuˉ≈2/（a+2/3）.
    这个是平均能降的近似计算式，可对原子量a大于10的原子使用。
    这样就可以计算出以某种原子制作的材料作为靶心时，中子平均需要散射多少次才能从e0降到指定的e：
    n?e0?ln?eξ。
    举个例子。
    中子从2mev(裂变中子平均能量)慢化到0.0253ev的能降，就是u=ln?e1/e2=18.1856。
    当然了。
    能降这个概念在后世也进行了部分概念迭代，更多被应用在反应堆领域。
    不过眼下这个时代这种概念还是很主流的，无论国内外都要到80世纪才会进行版本更新。
    而对于一枚降能的中子来说。
    它的‘一生’则要经历慢化和扩散两个过程。
    其中慢化的平均时间称为慢化时间，扩散的平均时间称为扩散时间。
    中子寿命呢，就可以表示为慢化时间加扩散时间——这应该算是小学一年级难度的加法......
    换而言之。
    中子在一次核反应中存在的时间，可以用自由程除以运动速度得到，也就是对平均能降进行积分。
    等到了这一步。
    一个至关重要的概念便出现了。
    这也是一个在量子力学与流体力学、以及电动力学中都广泛出现的概念：
    流密度，j=pv。
    所谓流密度，指的是可以用来描述系统内物理量变化的一个量。
    从它的样子就可以看出它的意思：
    密度乘以速度。
    密度代表着微元，而速度是与系统边界相垂直的，这表示着离开或者进入系统的微元。
    在核工程中。
    取中子密度为n，则有中子通量密度，也是中子流密度中子?=nv中子/(m2?s)。
    也就是每秒经过单位面积的中子数量。
    既然中子通量密度可以衡量体系内中子水平的变化情况，再结合到宏观截面Σ具有反应概率的物理意义，所以就可以定义核反应率r中子r=Σ?中子/(m3?s)。
    这代表着发生核反应的概率，也就是平均单位体积内单位时间内反应掉多少个中子。
    这个概念非常简单，也非常好理解。
    徐云指出的地方，便是两个步骤中中子密度的对比差值出现了异常。
    依旧是举个不太准确但比较好懂的例子来描述这个情况：
    假设你叫李子明，在一所小学的三年二班读书。
    你的班级在教学楼的三层，整栋教学楼相同的教室有几十间，并且一层只有一个入口。
    那么所有人去班级的步骤肯定都是这样的：
    先通过一层入口，沿着楼梯走到各自楼层，然后再进入自己班级。
    也就是.....

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第五百八十五章 权威.....真的错了！

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