第八百三十四章好久不见，小牛（大结局）

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，肯定了薛其坤的判断：
    “我这次用于描述机理的理论此前并未有人提出过，我将它称之为.陈-徐磁矢势正则理论。”
    这一次。
    包括一直没有出声的杨老在内，台下的人顿时齐齐一愣。
    陈-徐磁矢势正则理论。
    简简单单的几个字，包含的信息量似乎有点大啊.
    譬如磁矢势。
    相对于电流电荷，磁矢势这个物理量的知名度可能要低一点儿。
    实际上它是一个旋性矢量，和磁场有关：
    已知在稳定磁场中矢量b的散度为零，根据重要失量恒等式任何矢量场的旋度的散度恒为零，因此b可表示为b=▽xa，矢量场a成为矢量磁位，因此得到电流分布的a，对a做微分运算就可以得到b。
    对▽x▽xa=mj化简可得▽^2a=-mj，即矢量泊松方程，在直角坐标系下等价为三个标量泊松方程。
    非常简单，也非常好理解。
    这玩意儿和高温超导之前也存在一定关系，因为在电磁场中运动的电子总是伴随着带一个相位，这个相位其实就是磁矢势。
    “.”
    随后坐在薛其坤身边的王老想了想，对徐云问道：
    “小徐，你继续吧，详细解释一下伱的这个理论。”
    徐云见状再次点了点头，这次没有再用ppt了，而是拿起粉笔在一旁的黑板上写起了板书：
    “某种意义上来说，超导就像击鼓传花，电子就像小朋友，小朋友坐在自己的位置上没动，所以不会互相碰撞产生电阻，而他们手上传的花就是那个无质量的相位。”
    “因此从这个思路切入，可以在紧束缚模型下写出一个规范不变的哈密顿量，也就是uhu=∑ijtijcieiaijcj+h其中aij=θiθj。”
    “电子向左和向右跳，会附带一个正负的相位，这就是超导电流的主要来源，如果计算局域电子数ni=cici随时间的变化，也就是海森堡方程，以及连续性方程nt+jx=0，很容易得到流算符.”
    “在临界温度以下，电子配对形成copperpair，并且凝聚到bcs基态——到这一步步骤为止，bcs理论依旧是成立的。”
    “然后接下来我的思路是.”
    说到这里。
    徐云刻意顿了顿：
    “对超导体的能隙函数做费米面结构近似。”（见449章，又是一个跨越了400章的伏笔）
    早先提及过。
    所谓费米面，指的其实是动量空间的等能面。
    费米面最早被定义于理想无相互作用的费米气系统中，后来便扩展到了电子模型，近些年常见于固体材料范畴。
    它的实质就是三维无限势阱中自由电子的运动，电子对应λ=h/p，所以在导体中形成驻波。
    接着根据波矢量的定义，就可以确定单个电子所处驻波的波矢量值。
    哒哒哒.
    徐云拿着粉笔飞快在黑板上写下一行行算式，台下几位大佬则肉眼可见的变得有些凝重了起来。
    徐云在这部分的思路很灵性，一般来说在凝聚到bcs基态之后，剩下的就是宏观量子态的讨论了。
    也就是大量电子相位杂乱无序分布的波函数由于自发对称破缺，形成了一个确定相位的波函数。
    好比是榴莲。
    在大多数人常规的认知里，榴莲这玩意儿的食用流程就是开壳后生吃。
    但徐云此时的做法却是另辟蹊径，选择了烤榴莲。
    而且很有意思的是.
    烤着烤着薛其坤忽然发现，这种做法他喵的似乎还挺好吃的？
    “已知允许幂级数中的变量x取复数值时，幂级数收敛的值在复平面上形成一个二维区域.”
    “然后利用高斯函数的fourier变换f{ea2t2}(k)=πaeπ2k2/a2，以及poisson求和公式可以得到”
    “考虑积分g(s)=12πi∮γzs1ez1dz，其中围道应该是limk→∞gk(s)=g(s)”
    徐云将自己此前的推导过程飞快的写到了黑板上，薛其坤等人的眼睛也是越来越亮。
    高温超导研究在实验上的困境之一就是强关联电子效应，即电子-电子之间的相互作用不能简单忽略或近似考虑，磁性和电性相互作用同等重要。
    例如常规超导体的能隙函数一般是各向同性的s波，但是到了铜氧化物超导体就是各向异性的d波，铁基超导的能隙函数则是s±波为主。
    不过徐云搞出这样一手之后，至少在数学角度上这个争议可以杂糅到一起了。
    徐云的变换改变了各个格点上占据态相对于空态的相位，即cj→ucju=eiθjcj，。
    在一次量子化的表象下，这相当于改变了单粒子

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第八百三十四章 好久不见，小牛（大结局）

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