第721章材料学的实操经验三

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    物理机制虽然找到了，但要做到严丝合缝的“恒阻”，绝不是随便长成一棵树就行的。
    “拉伸的形变率，必须和分形维度的增长率形成完美的数学互逆关系！”
    数学，这可是徐辰的绝对统治区！
    身为LV.5的数学皇帝，徐辰连草稿纸都没拿，直接在脑海中列出了豪斯多夫维度的积分方程。
    他盯着电镜下的图像，大脑犹如量子计算机般疯狂运转。
    “设三维逾渗拉伸主应变为ε，微观导电通道微分矩阵为dR……”
    “根据标度不变性原理，有效逾渗概率阈值P_c与空间分形维度D_f满足幂律耦合……”
    不到十分钟，徐辰就在脑海中完成了上百步的偏微分推导。
    那张密布在电镜下的分形图，其每一个纳米级分叉的角度、分支阶数、质量分布指数，被他在脑海中重组成庞大的分形盒维数点云矩阵。
    伴随着最后一级泰勒展开的收敛，一个凝练的数字跃然浮现：
    D_f≈2.314！
    这代表着，眼前这套材料的分子骨架，是一个在空间中的2.314维的分形！
    ……
    2.314维。
    这个数字此刻还只是基于理论推导的猜想。
    为了验证猜想的正确性，徐辰决定反向推演。如果这个维度是对的，那么根据分形几何与形变力学的耦合关系，他应该能反推出这块薄膜在拉伸时的临界形变率。
    不同材料的形变响应速度是完全不同的。在材料学中有更专业的名字：泊松比。
    泊松比决定了一个材料被拉长时，它在侧面会收缩多少。
    橡胶的泊松比很大，可以轻松拉伸到原长的五倍甚至十倍，形变极其缓慢且均匀；而脆性陶瓷的泊松比很低，哪怕只被拉伸1%，内部晶格就会瞬间崩塌断裂。
    对于这种依靠“分形空间折叠”来维持恒阻的材料而言，形变速度至关重要。
    如果形变太快或太慢，分形结构的变化就会跟不上，动态平衡就会被打破，恒阻效应瞬间失效。
    因此，只有当宏观的力学形变率，和微观的2.314维分形结构形成死锁时，它才能做到完美恒阻！
    徐辰深吸了一口气，将2.314这个常数代入到弹性力学方程中，开始反推。
    几分钟后，他的脑海中得出了一个精确到小数点后三位的数字。
    泊松比：0.418！
    ……
    “只要这块薄膜在现实测试中的真实形变率是0.418，那就意味着，我的猜想是对的。我真的用数学公式，算出了这种材料的物理原理。”
    接下来，就是验证奇迹的时刻。
    徐辰打了个响指。
    一台庞大而精密的DMA（动态热机械分析仪）附带双轴拉伸组件，在实验台中央凭空浮现。
    徐辰小心翼翼地将那块薄膜裁切成标准的哑铃型测试样条，夹在上下两个高精度的钛合金夹具中。然后在控制面板上输入测试指令：以0.05mm/s的恒定速率进行应力-应变扫描。
    “开始测试。”
    机械臂发出极其轻微的“嗡嗡”声，上下夹具开始缓慢分离。
    全息屏幕上，代表着薄膜内部应力、形变量和横向收缩率的数据开始疯狂滚动。
    徐辰双手撑在操作台上，目光死死地盯着屏幕右下角那个正在实时计算中的动态泊松比数值。
    0.411……
    0.415……
    薄膜在拉伸下肉眼可见地变薄，内部的纳米分形树枝正在发生着剧烈的空间折叠与重组。
    0.417……
    随着拉伸达到材料的弹性极限屈服点，屏幕上滚动的数据瀑布猛地一顿，一条完美的红色数据曲线瞬间定格！
    最终的实测泊松比数值，在屏幕中央被高亮放大：
    【实测泊松比（ν）：0.41802】
    【数据拟合度：99.999%！】
    ……
    “机制完全吻合！”徐辰长舒了一口气。
    不过，物理机制虽然摸透了，但如何找出这玩意儿的“制备配方”和“工艺流程”，徐辰却彻底抓瞎了。
    知道它是一棵“2.314维的树”，和知道“怎么在反应釜里把它种出来”，完全是两码事。
    这就需要真正的材料学大佬给点提示和方向了。
    ……
    一个月的时间，转瞬即逝。
    七月二十日，上午。
    北京大学，物理学院大楼。
    徐辰轻车熟路地穿过走廊。他突然恍惚了一下，这场景似曾相识。
    三年前，好像也是暑假，他到物理学院这边做数学外援，那会儿，组里的师兄师姐还一口一个“学弟”地叫着。
    如今三年过去了，铁打的营盘流水的兵，当年那批被实验折磨得痛

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